Coherent backscattering
http://dbpedia.org/resource/Coherent_backscattering an entity of type: Person
In physics, coherent backscattering is observed when coherent radiation (such as a laser beam) propagates through a medium which has a large number of scattering centers (such as milk or a thick cloud) of size comparable to the wavelength of the radiation. The waves are scattered many times while traveling through the medium. Even for incoherent radiation, the scattering typically reaches a local maximum in the direction of backscattering. For coherent radiation, however, the peak is two times higher.
rdf:langString
Kohärente Rückstreuung tritt auf, wenn kohärente Strahlung in einem Medium propagiert, welches eine große Anzahl an Streuzentren aufweist, welche in der Größenordnung der Strahlungswellenlänge sind. Ein Beispiel ist die Ausbreitung von Laserlicht in Milch oder einer dicken Wolke. Beim Durchgang durch das Medium werden die Wellen mehrfach gestreut. Selbst für inkohärente Strahlung ergibt sich ein lokales Maximum in der Rückstreurichtung. Im Falle kohärenter Strahlung verdoppelt sich die Intensität dieses Maximums.
rdf:langString
В физике когерентное обратное рассеяние наблюдается, когда когерентное излучение (например, лазерный луч) распространяется через среду, которая имеет большое количество центров рассеяния (например, суспензии, молоко или толстое облако), размер которых сопоставим с длиной волны излучения. Волны многократно рассеиваются во время прохождения через мутную среду. Даже для некогерентного излучения рассеяние обычно достигает локального максимума в направлении обратного рассеяния, однако для когерентного излучения пик в два раза выше.
rdf:langString
rdf:langString
Kohärente Rückstreuung
rdf:langString
Coherent backscattering
rdf:langString
Когерентное обратное рассеяние
xsd:integer
3237549
xsd:integer
1013897251
rdf:langString
Kohärente Rückstreuung tritt auf, wenn kohärente Strahlung in einem Medium propagiert, welches eine große Anzahl an Streuzentren aufweist, welche in der Größenordnung der Strahlungswellenlänge sind. Ein Beispiel ist die Ausbreitung von Laserlicht in Milch oder einer dicken Wolke. Beim Durchgang durch das Medium werden die Wellen mehrfach gestreut. Selbst für inkohärente Strahlung ergibt sich ein lokales Maximum in der Rückstreurichtung. Im Falle kohärenter Strahlung verdoppelt sich die Intensität dieses Maximums. Aus zwei Gründen ist Rückstreuung schwer zu identifizieren und zu messen. Der erste Grund ist recht augenfällig, da es schwierig ist, das reflektierte Licht zu messen, ohne das einlaufende Licht zu blockieren. Dies ist jedoch ein lösbares Problem. Der zweite Grund ist, dass die Verteilung um das Maximum bei 180 Grad üblicherweise sehr schmal ist, was eine sehr hohe Winkelauflösung erfordert, um das Maximum erkennen zu können, ohne die Intensität über umliegende Raumwinkelbereiche zu mitteln, in welchen die Intensität stark verringert sein kann. Bei anderen Streuwinkeln treten im Wesentlichen zufällige Speckles genannte Fluktuationen auf. Die kohärente Rückstreuung ist mit das robusteste Interferenzphänomen, welches Mehrfachstreuung überdauert, und wird als ein Aspekt des quantenmechanischen Phänomens der schwachen Lokalisierung angesehen. In der schwachen Lokalisierung führt die Interferenz zwischen direktem und inversem Weg zu einer Reduktion des Lichttransports in Vorwärtsrichtung. Dieses Phänomen ist charakteristisch für jede Welle, welche mehrfach gestreut wird. Üblicherweise wird dies für Licht betrachtet, wo es ähnlich der schwachen Lokalisierung in ungeordneten (Halb)leitern ist und oft als Vorläufer der Anderson-Lokalisierung (oder starken Lokalisierung) angesehen wird. Die schwache Lokalisierung von Licht kann detektiert werden, da sie sich in einer Verstärkung der Lichtintensität in Rückstreurichtung manifestiert. Diese Verstärkung wird der kohärente Rückstreukegel genannt. Kohärente Rückstreuung hat ihren Ursprung in der Interferenz zwischen direktem und invertiertem Pfad in der Rückstreurichtung. Wenn ein Medium mit vielen Streuzentren von einem Laserstrahl beleuchtet wird, resultiert die Intensität aus der Überlagerung der Amplituden der verschiedenen Streupfade; für ein ungeordnetes Medium werden die Interferenzterme ausgewaschen, wenn über viele Konfigurationen gemittelt wird, mit Ausnahme eines engen Bereiches um 180 Grad, in welchem die mittlere Intensität erhöht ist. Dieser Effekt ist die Akkumulation von vielen Zwei-Wellen-Interferenzmustern. Der Rückstreukegel ist die Fouriertransformation der räumlichen Verteilung des Streulichtes auf der Probenoberfläche, wenn diese mit einer punktförmigen Lichtquelle beleuchtet wird. Die erhöhte Rückstreuung beruht auf der konstruktiven Interferenz zwischen zwei Amplituden, welchen den beiden Durchlaufrichtungen eines Pfades entsprechen.
rdf:langString
In physics, coherent backscattering is observed when coherent radiation (such as a laser beam) propagates through a medium which has a large number of scattering centers (such as milk or a thick cloud) of size comparable to the wavelength of the radiation. The waves are scattered many times while traveling through the medium. Even for incoherent radiation, the scattering typically reaches a local maximum in the direction of backscattering. For coherent radiation, however, the peak is two times higher. Coherent backscattering is very difficult to detect and measure for two reasons. The first is fairly obvious, that it is difficult to measure the direct backscatter without blocking the beam, but there are methods for overcoming this problem. The second is that the peak is usually extremely sharp around the backward direction, so that a very high level of angular resolution is needed for the detector to see the peak without averaging its intensity out over the surrounding angles where the intensity can undergo large dips. At angles other than the backscatter direction, the light intensity is subject to numerous essentially random fluctuations called speckles. This is one of the most robust interference phenomena that survives multiple scattering, and it is regarded as an aspect of a quantum mechanical phenomenon known as weak localization (Akkermans et al. 1986). In weak localization, interference of the direct and reverse paths leads to a net reduction of light transport in the forward direction. This phenomenon is typical of any coherent wave which is multiple scattered. It is typically discussed for light waves, for which it is similar to the weak localization phenomenon for electrons in disordered semi-conductors and often seen as the precursor to Anderson (or strong) localization of light. Weak localization of light can be detected since it is manifested as an enhancement of light intensity in the backscattering direction. This substantial enhancement is called the cone of coherent backscattering. Coherent backscattering has its origin in the interference between direct and reverse paths in the backscattering direction. When a multiply scattering medium is illuminated by a laser beam, the scattered intensity results from the interference between the amplitudes associated with the various scattering paths; for a disordered medium, the interference terms are washed out when averaged over many sample configurations, except in a narrow angular range around exact backscattering where the average intensity is enhanced. This phenomenon, is the result of many sinusoidal two-waves interference patterns which add up. The cone is the Fourier transform of the spatial distribution of the intensity of the scattered light on the sample surface, when the latter is illuminated by a point-like source. The enhanced backscattering relies on the constructive interference between reverse paths. One can make an analogy with a Young's interference experiment, where two diffracting slits would be positioned in place of the "input" and "output" scatterers.
rdf:langString
В физике когерентное обратное рассеяние наблюдается, когда когерентное излучение (например, лазерный луч) распространяется через среду, которая имеет большое количество центров рассеяния (например, суспензии, молоко или толстое облако), размер которых сопоставим с длиной волны излучения. Волны многократно рассеиваются во время прохождения через мутную среду. Даже для некогерентного излучения рассеяние обычно достигает локального максимума в направлении обратного рассеяния, однако для когерентного излучения пик в два раза выше. Когерентное обратное рассеяние очень трудно обнаружить и измерить по двум причинам. Первое довольно очевидно, что трудно измерить прямое обратное рассеяние без блокировки луча, но существуют методы для решения этой проблемы. Во-вторых, пик обычно очень резкий в обратном направлении, поэтому детектор должен иметь очень высокий уровень углового разрешения, чтобы видеть пик без усреднения его интенсивности по близким углам, где интенсивность может претерпевать большие провалы. Под углами, отличными от направления обратного рассеяния, интенсивность света подвержена многочисленным и по существу случайным флуктуациям, называемым пятнами. Это одно из самых устойчивых явлений интерференции, которое переживает многократное рассеяние, и оно рассматривается как аспект квантово-механического явления, известного как слабая локализация (Аккерманс и др., 1986). При слабой локализации интерференция прямого и обратного путей приводит к чистому снижению прохождения света в направлении излучения. Это явление типично для любой многократно рассеянной когерентной волны. Обычно оно обсуждается для световых волн, для которых это явление похоже на слабую локализацию для электронов в неупорядоченных полупроводниках, которое по аналогии часто рассматривается как предшественник андерсоновской (или сильной) локализации света. Слабая локализация света может быть обнаружена, поскольку она проявляется как увеличение интенсивности света в направлении обратного рассеяния. Это существенное усиление называется конусом когерентного обратного рассеяния. Когерентное обратное рассеяние возникает из-за интерференции между прямым и обратным путями в направлении обратного рассеяния. Когда многократно рассеивающая среда освещается лазерным лучом, интенсивность рассеяния возникает в результате интерференции между амплитудами, связанными с различными путями рассеяния; для неупорядоченной среды интерференционные члены исчезают при усреднении по многим конфигурациям рассеивающих центров, за исключением узкого углового диапазона вокруг точного обратного рассеяния, где средняя интенсивность увеличивается. Это явление является результатом сложения множества синусоидальных двухволновых интерференционных картин. Конус представляет собой преобразование Фурье пространственного распределения интенсивности рассеянного света на поверхности образца, когда последняя освещается точечным источником. Усиленное обратное рассеяние основано на конструктивной интерференции между обратными путями.
xsd:nonNegativeInteger
4249
